СПОСОБЫ ТЕПЛОПЕРЕДАЧИ.
При осуществлении термической сушки различают два процесса:
1) испарение подлежащей удалению влаги;
2) отвод от поверхности материала образовавшегося пара.
Для испарения 1 кг влаги к области парообразования необходимо подвести вполне определенное количество теплоты. Поэтому теплопередача составляет основу рабочих процессов, происходящих в сушильных установках. На практике в большей или меньшей степени реализуются все три основные формы теплопереноса: 1) теплопроводность; 2) конвекция; 3) излучение.
Кроме того, во многих сушильных установках большое значение имеет особая разновидность теплопередачи, а именно, теплопередача путем кратковременного контакта, которая наблюдается, например, в вальцовых сушилках, на нагревательных решетках вакуумных сушилок и в барабанных сушилках при взаимодействии холодного материала с нагретыми элементами внутренних устройств.
Подход к проблемам теплопередачи в сушильной технике отличается от подхода в других отраслях машиностроения. В машиностроении форма и размеры теплопередающих и тепловоспринимающих элементов в большинстве случаев хорошо известны (трубы, пластины и т. п.). В сушильных установках геометрическая форма большинства сельскохозяйственных продуктов, подвергаемых сушке, чрезвычайно разнообразна, поэтому ее трудно с достаточной степенью точности описать аналитическими зависимостями.
Другая сложность состоит в том, что зона испарения влаги в материале непрерывно перемещается и зависит от условий процесса. По этой причине в сушильных установках, более чем в какой-либо другой области техники, экспериментальные исследования составляют основу для расчета и проектирования устройств.
Основные законы теплопередачи, излагаемые ниже, будут представлены в объеме, необходимом для полного понимания процессов, происходящих в сушильных установках сельскохозяйственного назначения.
Теплопроводность как способ теплопередачи
Теплопередача посредством теплопроводности происходит внутри твердых тел, неподвижной жидкости и газа благодаря переносу энергии в форме теплоты от одной элементарной частицы к другой. Теплота переносится из области с высокой температурой в область с более низкой. В установившемся режиме плотность теплового потока между двумя параллельными поверхностями тела зависит от температурного напора, толщины стенки и тепло-физической константы — теплопроводности К (рис. 3.13):
Рис. 3.13. Теплопроводность плоской стенки
q=λ(U1-U2)/s
q – плотность теплового потока, ккал/(м2·ч);
λ – теплопроводность, ккал/(м·ч·ºС);
U1, U2 – температура на первой и второй поверхностях, ºС;
s – толщина стенки, м
В случае гомогенного тела, ограниченного плоскими поверхностями, температура между ними при установившемся тепловом режиме падает по линейному закону. Для
тел сложной структуры процесс в слое бесконечно малой толщины ds описывается уравнением вида
где dυ — разность температур в слое бесконечно малой толщины, °С. Знак минус в уравнении указывает на то, что тепловой поток направлен в сторону меньшей температуры.
Чтобы на основании рассмотрения процесса в слое бесконечно малой толщины сделать выводы о процессе во всем теле, необходимо провести интегрирование при определенных граничных условиях.
Конвекция (способ теплопередачи)
Теплопередача конвекцией по существу включает два процесса (рис. 3.17):
1) передача тепла теплопроводностью от поверхности твердого тела через ламинарный пограничный слой к окрестностям ядра турбулентного потока;
2) передача тепла путем турбулентного переноса от ламинарного пограничного слоя к ядру турбулентного потока.
Для сушки характерно обратное направление теплового потока: от сушильного агента к поверхности твердого тела. Уравнение теплопередачи связывает между собой разность температур потока и поверхности тела с плотностью теплового потока:
q=(UL-U0),
где — коэффициент теплопередачи, ккал/(м2•ч °С);
UL;U0 - температура на стенке и в ядре потока, °С.
Рис. 3.17. Профиль температур при переносе теплоты от турбулентного потока к поверхности твердого тела через ламинарный пограничный слой:UL— температура в ядре потока;U0— температура на поверхности тела
Для уяснения процессов конвективного теплообмена необходимо различать элементарные процессы (обтекание единичных тел) и сложные процессы (теплообмен в слое сыпучих материалов, противо - и прямоток и т. д.).
Ламинарный пограничный слой, турбулентное ядро потока, теплопередача теплопроводностью и турбулентным перемешиванием, так же как и массообмен в пограничном слое в прямом и обратном направлении, взаимосвязаны и оказывают друг на друга самые различные воздействия. Эти процессы можно описать с помощью балансовых уравнений обмена энергией и массой. Для описания целесообразно ввести безразмерные критерии, которые связывают между собой многие физические и технологические параметры. Действительные физические зависимости с помощью таких критериев можно описать проще и нагляднее, отказавшись при этом от непосредственного использования физических параметров, характеризующих процесс.
Излучение теплопередача излучением
Теплопередача излучением (например, при инфракрасном нагреве) происходит при переносе энергии. электромагнитными колебаниями от одного тела другому. При этом в передаче энергии излучением не участвует ни твердый, ни жидкий, ни газообразный носитель. В соответствии с законом Стефана—Больцмана энергия, излучаемая телом в окружающее пространство, пропорциональна его температуре (в градусах Кельвина) в четвертой степени:
q=C (T/100)4
q — плотность потока энергии излучения, каал/(м2·x);
С — коэффициент излучения тела;
Т — температура, К.
Если приблизить друг к другу два тела с разной температурой (рис. 3.21), то разность между поглощаемой и излучаемой энергией каждым из этих тел оценивается уравнением
Q = A1 С12[(Т1 / 100)4 – (Т2 / 100)4] = A2 C21[(Т1 / 100)4 – (Т2 / 100)4],
где Q - тепловой поток энергии излучения, ккал/ч; A1, A2 — излучающая поверхность тел 1 и 2; C12, C21 — коэффициенты излучения, ккал/[м2-ч (К/100)4]. Коэффициенты С12 или С21 исходя из представления коэффициентов излучения отдельных тел получают из следующих уравнений:
1/С12 = 1/С1 + А1/А2 (1/С2 – 1/Сs) ;
1/С21 = 1/С2 + А2/А1 (1/С1 – 1/Сs) ;
Рис. 3.22. Плотность потока анергии излучения между телами, нагретыми до разной температуры (при С=4,0)
Рис 3.23. Распределение температур в керамической пластине при нагреве потоком инфракрасных лучей (по данным работы [3.1])
где Cs — коэффициент излучения абсолютно черного тела; Cs= 4,96 ккал/[м2-ч (К/100)4].
В таблицах нередко приводится значение относительной характеристики (табл. 3.10)
ε = C/Cs.
На рис. 3.22 показана зависимость плотности потока энергии излучения от температуры υ1 и υ2 в предположении, что С12 = С21 = 4 ккал/[м2-ч (К/100)4]. Из графиков видно, что при больших перепадах температур энергия излучения зависит лишь от температуры более горячего тела.
Особый интерес представляет процесс подвода теплоты с помощью излучения в сушильных установках, что обусловлено возможностью проникновения энергии излучения внутрь различных сред. Глубина проникновения тепловых потоков при излучении зависит от вида материала и вида излучения. Для капиллярно-пористых тел органического происхождения эта глубина равна 0,1—2 мм.
Вследствие того, что необходимая теплота высвобождается частично внутри тела, а не только на его поверхности, при определенных условиях на поверхности плотность теплового потока может быть многократно увеличена.
Таблица 3.10 Степень черноты вещества по Шмидту
ВЕЩЕСТВО |
Температура, °С |
Степень черноты ε = C/Cs |
Золото, серебро, медь полированные |
20 |
0,020 – 0,030 |
Медь: |
||
полированная, слегка окисленная |
20 |
0,037 |
обработанная наждаком |
20 |
0,070 |
черненная (окисленная) |
20 |
0,78 |
Железо: |
||
чисто отшлифованное |
20 |
0,24 |
сильно окисленное |
20 |
0,85 |
Глина обожженная |
70 |
0,91 |
Фарфор |
20 |
0,92 – 0,94 |
Стекло |
90 |
0,94 |
Лед гладкий, вода |
0 |
0,966 |
Лед, шероховатая поверхность |
0 |
0,985 |
Бумага |
95 |
0,92 |
Дерево |
75 |
0,935 |
По данным А. В. Лыкова [3.1 ] плотность потока энергии, например, можно увеличить с 750 ккал/(м2-ч) при конвекции до 22 500 ккал/(м2-ч) при излучении. На рис. 3.23 представлен в графическом виде процесс нагрева тела с помощью энергии излучения. Из графика отчетливо видно, что тепловая энергия вначале высвобождается только внутри тела, так как в противном случае максимум температуры должен был бы находиться на поверхности тела.
Контактный теплообмен
Контактный теплообмен наблюдается, когда два тела, имеющих в начальный момент времени различную температуру, приходят в соприкосновение друг с другом, в результате чего температура этих тел стремится к некоторой общей для них средней температуре [3.3]. На практике теплообмен такого рода можно встретить на нагретых или нагреваемых поверхностях при пересыпании, вибрации, скольжении высушиваемого материала.
В первый момент времени после соприкосновения двух тел, которые первоначально имели различную температуру, на поверхности их касания устанавливается средняя температура, обозначаемая U0. Величина называется тепловой активностью тела. При этом:
Среднее значение приведенного коэффициента теплоотдачи, отнесенное. к промежутку времени t и температурному перепаду •U0-U∞ (где - U∞ - начальная температура холодного тела), рассчитывают по формуле.
При кратковременном контакте среднее значение приведенного коэффициента теплоотдачи может быть достаточно высоким.
Теплообмен при нагреве в переменном электромагнитном поле.
Если две металлические пластины, удаленные друг от друга на определенное расстояние, поместить в переменное электромагнитное поле, то между ними возникнет переменный ток, зависящий от напряженности поля и емкости
Рис 3.25. Изменение диэлектрической проницаемости в и тангенса угла диэлектрических потерь tgδ в зависимости от частоты f переменного электромагнитного поля и влагосодержания сосновой древесины (по данным работы [3.26])
Если между конденсаторными пластинами поместить материал, то емкостный ток возрастет пропорционально диэлектрической проницаемости ε материала. Вода, содержащаяся в сельскохозяйственных продуктах, по сравнению с их сухой массой имеет высокое значение диэлектрической проницаемости (при температуре 0° С ε = 80), поэтому константу е можно использовать для измерения влагосодержания материала.
Чисто емкостный ток не вызывает разогрева влажного материала. Сдвинутые по фазе токи внутри материала имеют также активную составляющую. Величина, выражающаяся отношением активной и емкостной составляющих, называется тангенсом угла диэлектрических потерь:
IR — активная составляющая силы тока, А; IС — емкостная составляющая силы тока, A; U — действующее напряжение, В; R — активное сопротивление, Ом; w — круговая частота, 1/с; С — емкость, Ф; ε — диэлектрическая проницаемость; f — частота, Гц.
Выделение теплоты в материале обусловливается лишь активной составляющей тока:
Если выразить напряжение через напряженность поля Е (напряжение, приходящееся на каждый сантиметр разделяющего пластины расстояния), то можно получить выражение, характеризующее мощность объемного тепловыделения:
Q — тепловыделение, ккал/ч; V — объем конденсатора, см3; Е — напряженность электрического поля, В/см.
Потери, определяемые tgδ, и диэлектрическая проницаемость е в значительной степени зависят - от влагосодержания материала и частоты изменения электромагнитного поля (рис. 3.25) [3.26]. Уже при сравнительно небольшом влагосодержании оба упомянутых параметра значительно возрастают. Благодаря этому создаются необходимые условия для так называемой диэлектрической сушки. При этом тепловыделения становятся особенно большими там, где влаги содержится больше всего. В результате в таких местах влага испаряется быстрее. Кроме того, в данном случае материал обезвоживается сначала изнутри, что имеет большое значение для предотвращения его разрушения от усадочных напряжений (при сушке дерева), наблюдаемых при обычных способах сушки, когда материал высыхает вначале снаружи, а потом уже внутри.
При атмосферном давлении температура внутри влажного материала поднимается примерно до 100° С и остается постоянной на этом уровне. Если влага испаряется в таком большом количестве, что материал оказывается в гигроскопической области, то температура будет повышаться и далее. Вследствие этого сердцевина материала может обуглиться, в то время как его наружные слои будут оставаться еще влажными.
Диэлектрическая, или высокочастотная сушка мало распространена не только лишь из-за больших капиталовложений и затрат на высококвалифицированное обслуживание, но и вследствие большой энергоемкости процесса. Тепловая энергия, необходимая для испарения влаги, получается в результате преобразования электрической энергии, при этом преобразование энергии сопряжено с заметными потерями.